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droite. L'action du cône dont i'axe est le prolongement de 

 celui-ci , sera dirigée en sens contraire; ces deux forces oppo- 

 sées se détruiront en partie; et si l'on suppose, ce qui est per- 

 mis, les deux cônes d'égale longueur, et de même ouverture 

 to , ces deux forces se réduiront, en vertu de la proposition 

 précédente, à la seule action du fluide libre, appartenant à- 

 la-fois à l'un des cônes et à l'élément magnétique dont le 

 point M fait partie. 11 en sera de même à l'égard de tous les 

 cônes considérés deux à deux , en sorte que l'action totale de 

 B sur le point M sera réduite à celle de la couche magnétique 

 qui occupe la surface de ce même élément. On voit aussi 

 par ce raisonnement que si le point M était situé hors d'un 

 élément magnétique , l'action de B sur ce point se détruirait 

 complètement, c'est-à-dire qu'une particule de fluide boréal 

 ou austral qu'on y placerait, y demeurerait en équilibre, si 

 elle n'était soumise qu'à cette seule action. 



Ces conclusions sont indépendantes de la forme de B : elles 

 exigent seulement que cette portion de A ne contienne que 

 des élémens magnétiques complets, et que les rayons menés 

 du point M à sa surface soient tous très-grands par rapport 

 aux dimensions des élémens, et néanmoins insensibles rela- 

 tivement aux dimensions de A ; et en effet, pourvu que ces 

 conditions soient toujours remplies, on pourra augmenter ou 

 diminuer B sans altérer sensiblement son action sur le point 

 M : l'action des élémens entiers que l'on ajoutera ou que l'on 

 retranchera de cette manière, se calculera pir la méthode du 

 n.° 6; mais, vu la petite étendue dans laquelle ces élémens 

 seront circonscrits, les intégrales triples qui s'y rapporteront , 

 pourront être négligées par rapport aux forces X , Y, Z, aux- 

 quelles doivent être ajoutées les composantes de l'action B. 

 Mais la condition relative à la distance de M aux points 

 extrêmes de B ne sera pas remplie tout autour du point M , 

 q\iand il sera situé à la surface de A , ou extrêmement près de 



