280 MÉMOIRE 



mouvement ; cela étant , il en sera de même à l'égard des quan- 

 tités <*,./3 /F y /f qui doivent satisfaire aux équations (7); donc 

 aussi les coefficiens P, Q, &c, compris dans les équations (8), 

 ne devront pas varier par l'effet de la rotation de A. C'est 

 cette condition qu'il s'agit maintenant de remplir. 



( 12) Pour cela, observons que «t /( /3 , y /t étant les trois 

 composantes parallèles aux axes des x,y, £, d'une certaine 

 force, c'est-à-dire, de l'action d'un élément magnétique sur 

 un point de son intérieur, les trois composantes de la même 

 force suivant trois autres axes fixes dans cet élément, par 

 exemple , suivant ses trois axes principaux de rotation, seront 

 exprimées par 



cl cos / -+- /3 cos m -f- y cos n, 

 a. - cos /' —h /3 cos tri -+- y cos n', 

 cl i cos /" := /3 ; cos m' -+- y / cos /; ; 



en désignant par /, m, &c. , les neuf angles compris entre les 

 nouveaux axes et les anciens, dont les cosinus seront liés entre 

 eux par ces équations connues : 



cos* / -+- cos 1 /' H- cos 1 /"m 1, 



cos z m -4- cos * m' -f- cos * m" r= 1 , 



cos 1 « H- cos 1 // -t- cos 1 n" z=z 1, 



> (9) 

 cos / cos m -+- cos /' cos m -4- cos /" cos m" z=. o , 



cos / cos /; — f- cos /' cos ri — f- cos /" cos /;' z=z o, 



cos m cos ri -f- cos m' cos ri -+- cos m" cos «" :=: o. 



Par la nature des quantités au, (Z, y, leurs valeurs se com- 

 posent aussi comme des forces, en passant d'un système d'axes 

 rectangulaires à un autre (n.° 4)> leurs valeurs relatives aux 

 trois axes principaux seront par conséquent : 



