SUR LA THEORIE DU MAGNETISME. 29 I 



(16) Nous conserverons les quantités et, /2, y, dans ies 

 équations (7 ), et nous en éliminerons et , & t , y t , au moyen 

 des équations (13). Nous aurons alors 



dV 

 d'y 



dy 

 dV 



('5) 



pour les trois équations de l'équilibre magnétique. 



Elles auront lieu pour tous les points du fluide neutre con- 

 tenus dans chaque élément magnétique, en excluant toujours 

 les élémens situés à la surface de A , ou qui n'en sont qu'à 

 une distance insensible (n.° 8 ). Elles subsisteront encore à la 

 surface intérieure de la couche de fluide libre qui termine cet 

 élément ; mais elles n'auront plus lieu dans l'épaisseur de cette 

 couche , ni à sa surface extérieure. Les particules de fluide libre 

 situées à la première surface ne sont donc retenues par aucune 

 force; et c'est pour cette raison que nous avons dit, dans le 

 préambule de ce Mémoire, que le fluide magnétique devait 

 être dépourvu d'élasticité: car, sans cela, rien n'empêcherait 

 la couche de fluide libre de se dilater et de remplir l'intérieur 

 de l'élément. Dans l'épaisseur de cette couche, et à sa surface 

 extérieure , où les forces qui agissent sur les particules fluides 

 ne sont pas nulles, il se produit une pression qui doit être dé- 

 truite , comme nous l'avons déjà dit , par l'obstacle quelconque 

 qui empêche le fluide magnétique de sortir de l'élément auquel 

 il appartient ; mais il y a , à cet égard , une observation à faire. 



A la fin du n.° o , nous avons remarqué que l'action du 

 corps A sur une particule de fluide libre située à la surface 

 extérieure de la couche qui termine un de ses élémens, a pour 

 composantes X , Y , Z; en y joignant donc celles des forces 



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