SUR LA THÉORIE DU MAGNETISME. 30 1 



et d'après ces diverses considérations , l'équation précédente se 

 réduira à » 



d'Q , d 1 Q d> Q _[ d.koi 



13 — ( 



d x* dy* ^ d z 1 \ d x 



d 





+fff d/ JxJyJl-+-f{f /; dxdy'di _ 



Si nous supposons présentement, ce qui est permis, que B 

 soit une sphère, les intégrations indiquées dans cette équation 

 s'effectueront comme dans le numéro précédent, et, quel que 



soit ie rayon de B, chaque intégrale triple sera égale à -^- : 



nous aurons donc enfin 



d>Q d>Q JU2_ .(d.ka d.kfh d.ky Xl . 



Cela posé, si nous faisons la somme des trois équations 

 [c), après avoir différencié la première par rapport à a, la 

 deuxième par rapport ky , et la troisième par rapport à £, nous 

 aurons, en ayant égard aux équations (d) et (/), et réduisant, 



/rfJtt d.k& dky\ da d& dy 



2 [d x +-7J-- h -dT)-*-—- i --dy-i--dT=°- 



Dans le cas le plus général, la quantité k varie d'un point 

 a un autre de A; mais le plus communément ce corps sera 

 homogène , il aura par-tout la même température , et k sera 

 une quantité indépendante de a :,y, $, C'est ce cas particulier 

 que nous nous bornerons à considérer dans la suite de ce 

 Mémoire. Si k était variable, la distribution du magnétisme 

 dans l'intérieur de A, et les lois de son action extérieure, 

 seraient très-différentes et plus difficiles à déterminer. 



