SUR LA THÉORIE DU MAGNETISME. 3 I J 



quantité U représenterait l'excès de l'une des deux électricités 

 sur l'autre. Pour i = o , les équations ( 3 ) donneraient 



4 ?r £. = -£/„, **('-*> Ho = -V --^U o ; 



en sorte que le produit ( 1 — k ) H ne serait plus nul , 

 quoique l'on ait k = 1 ; ce qui n'est pas impossible, puisque 

 Ho est une inconnue qui peut dépendre de k , et devenir in- 

 finie pour cette valeur particulière. L'expression de F, rela- 

 tive aux points intérieurs, n'en serait pas changée ; mais celle 

 qui se rapporte aux points extérieurs devra être augmentée 

 d'un terme , 



équivalent à — U ; d'où l'on peut conclure que, dans le cas 



le plus général, l'action des corps placés dans l'intérieur de 

 A sur un point placé au dehors sera la même que si la tota- 

 lité des deux électricités qu'ils contiennent, était réunie au 

 centre de A, en sorte qu'elle ne dépendra, ni de la distribu- 

 tion des deux fluides dans ces corps , ni dans la partie pleine 

 deA{*). 



(26) Le cas le plus simple, eu égard aux forces magnétiques 

 qui agissent sur A , est celui où l'on ne suppose aucune force 

 intérieure , etoùles forces extérieures se réduisent à une seule, 

 constante en grandeur et en direction , dans toute l'étendue 

 de A ; ce cas sera aussi le plus propre à la vérification de la 

 théorie par l'expérience : nous allons donc développer en détail 

 les formules qui s'y rapportent; et, pour fixer les idées, nous 

 supposerons que la force constante qui agit sur A , soit l'action 

 magnétique du globe terrestre. 



(*) Voyez* sur ce point, le Bulletin delà Société philomathique , avril 1824- 



