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des 1, et quand il sera compris dans le plan perpendiculaire 

 à cet axe, mené par le centre de A : mais elle ne se réduira, 

 dans aucun cas, à la seule action de la terre, et il n'y aura 

 aucune position de M dans laquelle A n'exerce une action 

 sur ce point. 



La seconde valeur de F, du n.° z4 > q u ' se rapporte aux 

 points intérieurs, deviendra 



r, m(l-t-À 2£ 2 )tfî("COS0 



T (n-A)ai— zk*b> * 



Les forces parallèles aux axes des x et y seront nulles; la force 

 totale qui agira sur chacun de ces points, sera donc parallèle 

 à la direction du magnétisme terrestre : son intensité sera 

 constante dans tout l'espace vide que A renferme , et elle 

 aura pour valeur : 



d F m ( 1 -+- k — 2 k * ) a 1 



dz ' (i-t-k)ai — zk 2 b> ' 



Ainsi une petite aiguille aimantée, placée dans cet espace, 

 qui ne réagirait pas sensiblement sur la partie pleine de A , 

 conserverait par-tout la direction naturelle de la boussole ; 

 mais, k étant < i et h <a , la force qui la sollicite sera toujours 

 moindre que m, et par conséquent ses oscillations seront ra- 

 lenties par l'action de A. L'observation exacte de leur durée, 

 si elle était possible, serait le moyen le plus direct de déter- 

 miner la valeur de k pour la matière dont A est formé. 



Si l'on avait k= i, la force relative aux points intérieurs 

 serait nulle, et la petite aiguille dont nous parlons n'affecterait 

 nulle part une direction déterminée; en même temps les com- 

 posantes de l'action extérieure deviendraient indépendante; 

 du rayon b de l'espace intérieur, conformément à ce que l'on 

 a dit plus haut ( n.° 25 ). On peut aussi observer que, dans 

 ce cas, la résultante de ces forces serait égale à zéro, pour ui 

 point M placé à la surface de A, et dans le plan mené par 



