SUR LA THÉORIE DU MAGNÉTISME. 321 



son centre, perpendiculairement à la direction du magnétisme 

 terrestre, ou à i'axe des g; car les trois composantes de cette 

 force s'évanouissent à-Ia-fois, quand on a k = 1, r = a et 



6 — T 7r « Un é très-petite aiguille aimantée, dont la réac- 

 tion sur A serait insensible, et qui serait placée dans ce plan 

 à une très-petite distance de la surface de A, se comporterait 

 donc comme dans l'espace intérieur, c'est-à-dire qu'elle ne 

 prendrait aucune direction particulière. 



( 28 ) Nous examinerons spécialement le cas où la sphère A 

 est entièrement pleine, et nous ferons , en conséquence, b=o 

 dans les valeurs des forces relatives aux points extérieurs ; ce 

 qui les réduira à 



d F 3 m kgi cos 6 sin 6 co s \ 



d x ~, > 



j F __ 3 mhgi cose sin 9 sin -j , 



dy ' ' —3 , 



d z "^ ~i • 



H ne sera pas inutile, au reste , de remarquer que l'on re- 

 viendra, si l'on veut, de ces formules particulières, à celles 

 qui se rapportent à une valeur quelconque de b, en y rem- 

 plaçant k par la quantité 



( 1 -H A) a J — zbi k z ' 



Menons par le centre de A deux plans, l'un horizontal et 

 1 autre perpendiculaire à la direction du magnétisme terrestre 

 Leur intersection sera la ligne qui va de l'est à l'ouest magné- 

 tiques ; nous prendrons la partie de cette droite qui est di- 

 rigée vers l'est, pour l'axe des x, à partir duquel l'angle X 

 sera compté dans le second plan; celui des/, z représentera 

 le méridien magnétique, et son intersection avec le premier 

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