SUR LA THEORIE DU MAGNETISME. 329 



Vl = P m h* [(^ — (^ ) cos g -h ( sin9 ;:; n| - 



sin 9 2 sin J., \ . a . 1 / sin 8 , cos 1 , 

 _JL_)sm8sin4-f-( 



sin 82 cos J,j \ . a 1 "1 



1 — - — ) sin cos ~\> . 



A raison de cette valeur de V, la quantité F du n.° 24 

 renfermera, dans le cas de b z=z o , une partie 



Vo H- r V, — -^- V, ; 



r 1 



d'où il résultera une partie correspondante dans chacune des 

 trois forces Ç, Ç', C,". Par exemple, dans la troisième, cette 

 partie sera 



, , / sin 8, cos J-i sin 8 2 cos X » \ 1 A a J sin 6 cos 4- r>r 



r *i ( _ PT^-)-*- Fï V > 



p m h* k a* I sin 8 , cos 4/ , sin 8 2 cos 4/ 2 \ 



? \ ^S jÉ )' 



Le terme indépendant de a exprimera l'action directe des 

 deux pôles de l'aiguille sur le point dont les coordonnées sort 

 r, 9 et \ ; les deux termes qui ont k a 3 pour facteur, repré- 

 senteront l'action de A sur ce même point, supposé en dehors 

 de A : or , si nous appliquons maintenant cette force à 

 l'aiguille même qui l'a produite, nous devrons faire abstrac- 

 tion du premier terme; donc, en désignant par <£',, ce que 

 devient la composante^ " quand on tient compte de la correc- 

 tion due à l'action de cette aiguille sur A , on aura 

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