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formées de ia même matière, l'une entièrement pleine, et 

 l'autre creuse, et celle-ci pesant les trois quarts de la première, 

 il a reconnu que, dans la même position, la déviation de l'ai- 

 guille était égale pour ces deux corps; il a ensuite vérifié que 

 cette égalité, à laquelle il était loin de s'être attendu, subsis- 

 tait pour des sphères pleines ou creuses de même surface , tant 

 que l'épaisseur des sphères creuses surpassait une certaine 

 limite qu'il a fixée à un trentième de pouce; et à cette limite 

 il a trouvé que la déviation de l'aiguille produite par la sphère 

 creuse de dix pouces de diamètre était réduite aux deux tiers, 

 à peu près , de ia déviation correspondante à une sphère pleine 

 de même dimension. M. Barlow a cru pouvoir conclure de 

 ce fait important, que le magnétisme résidait à la surface des 

 corps aimantés, ou que, du moins, il ne pénétrait pas dans 

 leur intérieur, au-delà de la limite que nous venons de citer. 

 Mais cette conclusion ne résulte pas nécessairement du fait 

 observé : elle prouve seulement que , dans la matière des 

 sphères que M. Barlow a employées, la quantité que nous 

 avons désignée précédemment par k, est très-peu différente de 

 l'unité. Si elle était rigoureusement égale à un, l'action de la 

 sphère creuse serait la même que celle de la sphère pleine., 

 quelque petite que fût son épaisseur ( n.° 25 ); mais, si k 

 diflcre un tant soit peu de l'unité , il y aura toujours une 

 épaisseur assez petite pour que la déviation produite par la 

 sphère pleine soit à la déviation due à la sphère creuse, dans 

 tel rapport que l'on voudra. En effet, ces déviations sont à 

 peu près entre elles comme k est à la fraction 



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par laquelle on doit remplacer cette quantité, dans le cas de 

 la sphère creuse dont l'épaisseur est a — b , et le rayon exté- 

 rieur égal à a (n.° 28 ) ; or, si l'on veut , par exemple , que la 

 déviation produite par la sphère creuse soit les deux tiers de 



