SUR LA THEORIE DU MAGNETISME. 333 



l'autre déviation, quand on a. a — h z~z , comme 



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M. Barlow l'a observé, il suffira de supposer qu'on ait à peu 



près k zzr 1 . Pour cette valeur de k, les déviations 



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produites, soit par la sphère creuse, soit par la sphère pleine, 

 ne diffèrent l'une de l'autre que d'environ un centième, quand 

 le volume de l'une est les trois quarts de celui de l'autre , ou 



quand ona d' — l> } = — — a y , en sorte qu'on a pu croire 



qu'elles étaient les mêmes dans les deux cas. 



Les sphères dont M. Barlow a fait usage, étaient formées 

 d'une espèce de fer fondu , dans lequel la force coercitive avait 

 apparemment peu d'intensité; car l'ensemble des expériences 

 ne paraît pas indiquer que ces corps eussent acquis un degré 

 notable de magnétisme fixe. L'aiguille de boussole qu'il a sou- 

 mise à leur action, avait six pouces anglais en longueur; et 

 quoique l'auteur ne fasse pas connaître la mesure exacte de 

 l'intensité magnétique de ses pôles , il dit cependant que leur 

 puissance était très-énergique. Nous ne pouvons donc pas 

 négliger, dans le calcul des déviations de cette aiguille, les 

 corrections dues à sa longueur et à sa réaction sur la sphère 

 aimantée, sur-tout dans les cas où l'aiguille a été le plus rappro- 

 chée de la sphère, et où la distance de son milieu au centre 

 de ce corps n'était que de douze pouces, c'est-à-dire, seule- 

 ment quadruple de sa demi-longueur. A la vérité, M. Bar- 

 low annonce qu'ayant placé successivement dans le même 

 point le milieu de l'aiguille de six pouces, et celui d'une 

 petite aiguille d'un demi-pouce en longueur, il n'a pas observé 

 de différence entre leurs déviations; ce qui ferait penser que 

 les deux corrections dont nous parlons , dont l'une a pour effet 

 d'augmenter la déviation, et l'autre, de la diminuer, se seraient 

 à peu près compensées. Mais nous avons lieu de croire que 



