l^Ci MÉMOIRE 



minutes. Ces différences constamment de même signe ne sont 

 pas dues aux erreurs des observations ; néanmoins elles ne 

 s'observent que dans la comparaison des grandeurs absolues 

 des déviations : les lois de variation que les déviations suivent 

 dans ie changement de position des aiguilles , s'accordent 

 entre elles, soit qu'on les déduise de la théorie, soit qu'on les 

 conclue de l'observation; et en cela, les nombreuses observa- 

 tions de M. Barlow sont une confirmation remarquable de la 

 théorie du magnétisme qui fait l'objet de ce Mémoire. 



()4) Nous terminerons par une remarque qui ne sera pas 

 sans utilité dans la pratique. Les formules relatives aux dévia- 

 tions des aiguilles horizontales et à la durée de leurs oscilla- 

 tions , en présence d'une sphère aimantée par l'action de la 

 terre, renferment explicitement l'angle c qui exprime le com- 

 plément de l'inclinaison magnétique , dans le lieu et à l'ins- 

 tant de l'observation : si donc la déviation d'une aiguille de 

 boussole ordinaire , ou ie nombre de ses oscillations dans 

 l'unité de temps, nous était donné par l'expérience, ces for- 

 mules pourraient servir réciproquement à déterminer l'angle c, 

 de manière que la direction de l'aiguille d'inclinaison se trou- 

 verait déduite de la seule observation de l'aiguille horizontale; 

 ce qui pourrait être préférable à l'observation directe de cette 

 inclinaison. 



Pour fixer les idées, supposons qu'on veuille employer à 

 cet usage l'observation des angles de déviation horizontale. En 

 mettant dans l'équation (6), à la place de cos 0, sa valeur, 

 et la résolvant par rapport à tang f, on en conclut 



3 k a 



1 / cos v \ . 



— I : sin v ! sin u cos u 



\ tang/- ; 



tang c zz: -, ; — j- . 



b /< a > 3 k a ' [ cos v \ 



i — I jr sin v 1 sin 2 u : 



r> ri \ tang<T ) 



