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ou de c plus élevée que ie carré, à cause de la petitesse de 

 ces quantités par rapport aux distances a et b ; les termes qui 

 contiennent c se détruisent mutuellement, et l'on trouve, pour 

 la différence des chemins parcourus , 



d — a - x * 



d'où l'on tire 



=V^ 



d b(a-*-b) 



a 



Si l'on représente par A la longueur d'une onde lumineuse, 

 c'est-à-dire, l'intervalle compris entre deux points de l'éther 

 où les mêmes oscillations s'exécutent simultanément et dans 

 le même sens , £Â sera l'intervalle compris entre les molécules 

 éthérées dont les vitesses sont aussi pareilles au même instant, 

 mais dirigées en sens contraires. Ainsi deux systèmes d'ondes 

 séparés par un intervalle égal à A s'accorderont parfaitement 

 dans leurs vibrations; ils se contrarieront complètement 

 lorsque l'intervalle des points correspondais sera égal à ~ A. 

 En conséquence , d'après fa formule ci-dessus , la valeur de x 

 qui correspond au point le plus sombre de la bande obscure 



du premier ordre , devrait être y (a "*" ) • Mais il résulte 



au contraire de l'observation, que c'est à peu près l'endroit le 

 plus brillant de la première frange. D'après la même théorie, 

 le bord de l'ombre géométrique, où la différence des chemins 

 parcourus est nulle, devrait être plus brillant que ie reste de 

 la frange, et c'est précisément le point le plus sombre en de- 

 hors de l'ombre géométrique. En général , la position des 

 bandes obscures et brillantes déduite de cette formule est 

 presque exactement inverse de celle que donne l'expérience. 

 C'est là la première difficulté que présente cette théorie. Pour 

 ia lever , il faut supposer que les rayons réfléchis sur le bord 

 de l'écran éprouvent un retard d'une demi-ondulation; alors 





