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portion de l'onde lumineuse se trouve interceptée ou re- 

 tardée dans sa marche par l'interposition d'un écran opaque 

 ou transparent, on conçoit que cet équilibre transversal est 

 détruit , et qu'il doit en résulter pour les différens points de 

 l'onde la faculté d'envoyer des rayons suivant de nouvelles 

 directions. 



Il serait sans doute bien difficile de suivre par l'analyse 

 mécanique toutes les modifications que l'onde lumineuse 

 éprouve successivement depuis l'instant où la rencontre de 

 l'écran en a intercepté une partie : aussi n'est-ce pas de cette 

 manière que nous allons essayer de déterminer les lois de la 

 diffraction. Nous ne chercherons pas à découvrir ce qui se 

 passe dans le voisinage du corps opaque , où ces lois sont 

 sans doute extrêmement compliquées et où la forme des bords 

 de l'écran doit avoir encore une influence notable sur la posi- 

 tion et l'intensité des franges. Nous nous proposons de calcu- 

 ler les intensités relatives des différens points de l'onde lumi- 

 neuse seulement après qu'elle a dépassé l'écran d'un grand 

 nombre d'ondulations. Ainsi les positions de l'onde que nous 

 considérerons seront toujours censées éloignées de l'écran 

 d'une quantité très - considérable par rapport à la longueur 

 d'une ondulation lumineuse. 



Nous n'envisagerons pas le problème des vibrations d'un 

 ffuide élastique sous le même point de vue que les géomètres 

 l'ont fait ordinairement , c'est-à-dire, en ne considérant qu'un 

 seul ébranlement. Dans la nature , les vibrations ne sont jamais 

 isolées; elles se répètent toujours un grand nombre de fois, 

 comme on peut le remarquer dans les oscillations d'un pen- 

 dule ou les vibrations des corps sonores. Nous supposerons 

 que les vibrations des particules lumineuses s'exécutent de la 

 même manière , en se succédant régulièrement par séries nom- 

 breuses ; hypothèse où nous conduit l'analogie , et qui d'ailleurs 

 paraît une conséquence des forces qui tiennent les molécules 



