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Ainsi, dans des oscillations isochrones, les vitesses correspon- 

 dant à la même valeur de / seront toujours proportionnelles 

 à la constante \/c, qui représente en conséquence l'intensité 

 du mouvement vibratoire. 



Considérons maintenant l'ondulation produite dans l'éther 

 par les oscillations de cette molécule. L'énergie du mouve- 

 ment de l'éther à chaque point de l'onde dépend de la vitesse 

 de la molécule motrice au moment où elle a produit l'impul- 

 sion qui se fait sentir actuellement dans ce point. La vitesse 

 des molécules éthérées en un point quelconque de l'espace 

 après un temps /, est proportionnelle à celle qui animait la 



molécule motrice à l'instant / , .v représentant la dis- 

 tance de ce point à la source du mouvement, et A la longueur 

 de l'ondulation lumineuse. On a donc, en représentant par u 

 la vitesse des molécules éthérées, 



u = a sin f 2 -k (t — ) j. 



On sait que l'intensité a des vibrations du fluide est, en raison 

 inverse de la distance de l'onde, au centre d'ébranlement; mais, 

 vu la petitesse des ondes relativement àl'éloignement où nous 

 les supposons du point lumineux, nous pouvons faire abstrac- 

 tion, dans l'étendue d'une et même de plusieurs ondulations, 

 de la variation de a, et considérer cette quantité comme 

 constante. 



On peut, à l'aide de cette formule, calculer l'intensité des 

 vibrations produites par le concours d'un nombre quelconque 

 de faisceaux lumineux, quand on connaît l'intensité de ces 

 différens systèmes d'ondes et leurs positions respectives. 



Je suppose d'abord qu'il s'agisse de déterminer les vitesses 

 des molécules lumineuses dans les vibrations résultant du 

 concours de deux systèmes d'ondes distans l'un de l'autre 



