SUR LA DIFFRACTION DE LA LUMIERE. 38 t 



de m'appesantir encore sur la théorie de ces mouvemens vi- 

 bratoires, et de prouver directement que l'onde résultant du 

 concours des deux autres, quelles que soient leurs positions 

 relatives , répond exactement, pour son intensité et pour 

 sa situation, à la résultante de deux forces égales aux inten- 

 sités des deux faisceaux lumineux, et faisant entre elles un 

 angle qui soit à la circonférence entière comme l'intervalle 

 qui sépare les deux systèmes d'ondes est à la longueur d'une 

 ondulation. 



Soient x la distance du centre du premier système d'ondes à 

 la molécule lumineuse que l'on considère , et ; l'instant où l'on 

 veut calculer sa vitesse; celle que lui imprime l'onde du pre- 

 mier système est égale à 



*sin( 2 7r(> — -f ))• 



a étant l'intensité de ce faisceau lumineux. Si l'on représente 

 par a' l'intensité du second et par c l'intervalle qui sépare les 

 points correspondais des deux systèmes d'ondes , la vitesse 

 résultant du second sera, 



a sin ( 2 7r [ t — — j j , 



et, par conséquent, la vitesse totale imprimée à la molécule 

 ti sin ( 2 7T ( t — j J -+- a sin (2 vc (t - — - ) j , 



ou f <z -+- a cos (2 7T— Jjsin ittU —\) 



— L a ' sin ( 2 vr — j cos (2 tt ( t — J j ; 



expression qui peut toujours se mettre sous la forme , 



A cos i sin ( 2 tt f t — — J — A sin i cos (2 * f t M) , 



ou A sin ( 2 vc ( t ] ^~ M , 



