SUR LA DIFFRACTION DE LA LUMIERE. 387 



les rayons correspondans des deux arcs, leurs effets se détrui- 

 ront mutuellement. 



On peut donc supposer que tous les rayons que les diverses 

 parties de l'onde primitive A E envoient au point P sont d'é- 

 gale intensité, puisque les seuls rayons pour lesquels cette 

 hypothèse soit inexacte, n'ont pas d'influence sensible sur la 

 quantité de lumière qu'il reçoit. On peut aussi, par la même 

 raison, pour simplifier le calcul de la résultante de toutes ces 

 ondes élémentaires , considérer leurs mouvemens vibratoires 

 comme s'exécutant suivant une même direction, vu la peti- 

 tesse des angles que les rayons font entre eux ; en sorte que 

 le problème se trouve ramené à celui-ci , que nous avons 

 déjà résolu : Trouver la résultante d'un nombre quelconque de sys- 

 tèmes d'ondes lumineuses parallèles , de même longueur , dont les 

 intensités et les positions relatives sont connues. Les intensités sont 

 ici proportionnelles à la longueur des arcs éclairans , et les 

 positions relatives sont données par les différences de chemins 

 parcourus. 



Nous n'avons considéré, à proprement parler, que la sec- 

 tion de l'onde faite par un plan perpendiculaire au bord de 

 l'écran projeté en A. Envisageons-la maintenant dans toute 

 son étendue, et concevons-la divisée en fuseaux infiniment 

 minces par des méridiens équidistans perpendiculaires au plan 

 de la figure; on pourra leur appliquer les raisonnemens que 

 nous venons défaire pour une section de l'onde, et démontrer 

 ainsi que les rayons d'une obliquité prononcée se détruisent 

 mutuellement. 



Ces fuseaux parallèles au bord de l'écran étant tous indé- 

 finiment étendus dans le cas dont nous nous occupons, où 

 l'onde lumineuse n'est interceptée que d'un seul côté, l'inten- 

 sité de la résultante de toutes les vibrations qu'ils envoient en 

 -Psera la même pour chacun d'eux; car les rayons qui émanent 

 de ces fuseaux doivent être considérés comme d'égale inten- 



