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exemple , le point le plus sombre de la bande obscure du 

 premier ordre, et qu'on représente par J^ l'intervalle A F, 

 qui répond à ce minimum ; on aura , 



. . . , a.TP 



mais A M=. - 



\-b • 

 Substituant cette valeur dans l'équation précédente , on en tire 



p — s/ 



2 b (a -H b) Ji 



Cette formule est absolument semblable à celle que nous avons 

 trouvée, en supposant que les franges extérieures sont pro- 

 duites par le concours des rayons directs et des rayons ré- 

 fléchis sur le bord de l'écran. On voit qu'il résulte de la 

 nouvelle théorie, comme de la première hypothèse, que les 

 valeurs de T P correspondantes aux différentes valeurs de b 

 ne leur sont pas proportionnelles, mais sont les ordonnées 

 d'une hyperbole dont celles-ci seraient les abscisses. 



Je viens d'exposer les rapports généraux qui existent entre 

 les largeurs d'une même frange, lorsqu'on donne au corps 

 opaque des positions diverses par rapport au point lumineux 

 ou au micromètre. Nous avons vu que ces lois pouvaient se 

 déduire de la théorie, indépendamment de la connaissance 

 de l'intégrale qui doit représenter dans chaque point la ré- 

 sultante de toutes les vibrations élémentaires : mais, pour 

 trouver la largeur absolue de ces franges, il est indispensable 

 de calculer cette résultante ; car on ne peut déterminer la 

 position des maxima et mi/iima d'intensité de lumière que par 

 la comparaison de ses différentes valeurs, ou du moins par 

 la connaissance de la fonction qui la représente. Pour y par- 

 venir, nous allons appliquer au principe de Huygens la mé- 

 thode que nous avons indiquée pour calculer la résultante 



