4j 2 MÉMOIRE 



compose la lumière blanche. Ainsi, après avoir calculé l'in- 

 tensité de chaque espèce principale de rayons dans le point 

 que l'on considère, d'après leur longueur d'ondulation et au 

 moyen de la théorie que je viens d'exposer, on trouvera la 

 teinte qui s'y manifeste , en substituant ces valeurs dans la 

 formule empirique que Newton a donnée pour déterminer le 

 résultat d'un mélange quelconque de rayons colorés. 



Les surfaces polies éclairées par un point lumineux pré- 

 sentent des phénomènes de diffraction tout-à-fait semblables 

 à ceux qu'on observe dans la lumière directe. Le champ lu- 

 mineux réfléchi par un miroir est bordé de franges pareilles 

 à celles qui entourent les ombres des corps. Quand sa surface 

 est très-étroite, ou qu'on la noircit en y conservant seulement 

 une ligne brillante, ou qu'on l'incline beaucoup, de manière à 

 diminuer suffisamment la largeur du champ lumineux (i),on 

 reproduit le phénomène singulier d'un faisceau lumineux di- 

 laté par une ouverture très-étroite. Deux lignes brillantes, 



(i) L'aspect du phénomène est rigoureusement le même que si les rayons 

 émanaient de l'image du point lumineux, et qu'on remplaçât le miroir par un 

 écran percé d'une ouverture égale à la surface réfléchissante et semblablement 

 inclinée. Mais les franges ainsi produites ne sont pas tout-à-fait pareilles à celles 

 que formerait une ouverture dont le plan n'aurait pas la même inclinaison , 

 serait, par exemple, perpendiculaire au faisceau lumineux, quoique d'ailleurs 

 sa distance au point radieux et son ombre géométrique fussent égales à celles 

 de l'ouverture inclinée. La différence est d'autant plus sensible, que la largeur de 

 l'ouverture ou du miroir incliné est plus considérable par rapport à leur distance 

 au point lumineux. Il en est de même des franges intérieures produites par un 

 écran incliné, comparées à celles d'un écran perpendiculaire. 



La raison de cette différence est facile à saisir. Soient A et G (fis,- '4 ) les 

 deux bords de l'écran incliné, et C le point lumineux. Considérons l'onde in- 

 cidente, d'un côté, au moment où elle arrive en A ; de l'autre, au moment 

 où elle n'a point encore dépassé le point G ; de sorte que les ondes élémen- 

 taires ne se trouvent modifiées ni antérieurement ni postérieurement par l'inter- 

 position de l'écran. Supprimons-le pour un instant, et prolongeons les arcs G N 

 et A JVl jusqu'à leur rencontre D et B avec une droite commune C P menée 

 par le point lumineux. 11 est clair que la résultante de toutes les vibrations 

 qui émanent de la demi-onde D G N et concourent au point P, doit être 

 pareille de grandeur et de position à la résultante des ondes élémentaires parties 



