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pouvons considérer chaque point ébranlé de .cette surface comme étant 

 lui-même un centre d'ébranlement par rapport au second milieu, dans 

 lequel il produirait, s'il agissait seul, une onde sphérique décrite de 

 ce même point comme centre. Cette onde aurait-elle la même inten- 

 sité dans toute l'étendue de sa surface, c'est-à-dire, les oscillations 

 des molécules éthérées y auraient-elles par-tout la même amplitude, 

 la même vitesse absolue! Non sans doute, et cette vitesse pourrait 

 même être nulle dans une partie de la surface de l'onde. Mais , 

 [."comme les vitesses absolues des molécules n'ont aucune influence 

 sur la vitesse de propagation , elle sera la même en tout sens , et 

 l'onde dérivée sera sphérique (i). 2° Les vitesses absolues des molé- 

 cules ne changeront brusquement ni d'intensité, ni de direction d'un 

 point de la surface de l'onde au point suivant, mais graduellement et 

 d'une manière conforme à la loi de continuité. Ainsi, toutes les fois 

 que l'on considérera deux points très-voisins de la surface de l'onde, 

 ou plus généralement deux points dont les rayons font entre eux un 

 très-petit angle, on pourra dire que les vitesses absolues des molé- 

 cules y sont sensiblement égales et parallèles. 3. Quelles que soient 

 les altérations qu'ait éprouvées l'ébranlement en passant du premier 

 milieu dans le second, il n'a pas pu perdre son caractère de mouve- 

 ment oscillatoire; et les ondes qui émanent de chaque point de la sur- 

 face réfringente seront toujours composées chacune de deux demi- 

 ondulaiions de signes contraires, dans lesquelles les intensités des 



(1) On pourrait objecter que, si les ondes propagées par un milieu dont 

 l'élasticité est la même en tout sens , sont évidemment sphériques quand le 

 centre d'ébranlement est dans l'intérieur de ce milieu , il n'est pas également 

 certain que des ondes qui prennent naissance à sa limite conservent encore la 

 torme sphérique. Mais il est aisé d'éviter cette difficulté, en faisant partir les 

 ondes d'un plan inférieur parallèle à la surface réfringente , au lieu de placer 

 leurs centres sur cette surface même. Dans le cas que nous considérons, où, 

 l'onde incidente étant plane, les rayons incidens sont parallèles, il est clair que 

 les différences entre les instans d'arrivée des divers rayons à ce second plan 

 seront les mêmes que les différences entre leurs instans d'arrivée à la surface 

 réfringente, puisqu'ils devront tous employer le même intervalle de temps à 

 parcourir l'espace compris entre ces deux plans, vu la similitude des circons- 

 tances. Ainsi rien ne sera changé aux conséquences qu'on déduit de ces diffé- 

 rences; et, les centres des ondes élémentaires se trouvant alors situés dans l'in- 

 térieur du second milieu et aussi éloignés qu'on voudra de la surface réfringente, 

 on ne pourra plus objecter que ces ondes ne sont pas sphériques, sur-tout dans 

 la portion de leur surface qui concourra à la formation de londe réfractée. 



