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à-dire , près de F ; mais qu'à mesure qu'on s'en éloigne , elles appro- 

 chent de plus en plus de l'égalité , et qu'elles ne diffèrent presque 

 plus entre elles dès que des lignes menées des points de division en 

 G sont un peu inclinées sur F G (en supposant toujours la longueur 

 de FG très -grande relativement à celle d'une demi-ondulation). Il 

 résulte de cette égalité d'étendue entre deux portions consécutives , 

 qu'elles contiennent le même nombre de centres d'ébranlemens égaux, 

 et envoient l'une et l'autre la même quantité de lumière en G ; car , 

 en raison du peu de distance entre les points de division relative- 

 ment à leur éloignement de G, les rayons envoyés sont sensiblement 

 parallèles, et doivent apporter en conséquence des vibrations de même 

 intensité et qui s'exécutent suivant ia même direction; et, puisque 

 les rayons correspondais de ces deux parties diffèrent d'ailleurs d'une 

 demi-ondulation , tous les systèmes d'ondes qu'ils apportent se neu- 

 traliseront mutuellement. Ainsi les rayons envoyés par deux parties 

 contiguës se détruisent, dès qu'ils sont un peu inclinés sur FG ; ou, 

 plus exactement , les vitesses absolues excitées par une de ces parties 

 sont détruites par la moitié des vitesses absolues de celle qui la pré- 

 cède et de celle qui la suit; car, si la différence d'intensité est un in- 

 finiment petit du premier ordre entre les rayons de deux parties con- 

 tiguës , elle n'est plus qu'un infiniment petit du second entre les 

 rayons d'une partie intermédiaire et la demi-somme de ceux des par- 

 ties qui la comprennent ; en sorte que, négligeant dans le calcul 

 une infinité de ces petites différences , nous ne commettons cependant 

 point d'erreur sensible : la même observation s'applique aux petites 

 différences de direction dans les oscillations envoyées par trois divi- 

 sions consécutives ( i ). Ainsi il n'y a de rayons qui concourent effica- 

 cement à la formation du système d'ondes résultant en G , que ceux 

 qui sont sensiblement parallèles à FG. 



Considérons un autre point quelconque P sur la ligne CD; soit 

 MNP la ligne de plus court chemin de ce point à l'onde incidente 



(i) En expliquant le principe des interférences, nous avons remarqué que, 

 lorsque deux systèmes d'ondes diffèrent dans leur marche d'une demi-ondula- 

 tion, les deux demi-ondes extrêmes échappent à l'interférence. Comme il y a 

 ici une infinité de sytèmes d'ondes, on pourrait supposer, au premier abord, 

 qu'une infinité de demi-ondes échappent à l'interférence; mais, en y réfléchissant 

 un peu , on voit qu'elles se détruisent deux à deux , ou , ce qui revient au même, 

 que chaque système élémentaire est détruit sur toute son étendue par celui qui 

 est en avant et celui qui est en arrière d'une demi-ondulation. 



