SUR LA THEORIE DU MAGNETISME. 5 I I 



si donc on supprime la partie constante de la valeur de Q, 

 qui disparaîtrait dans les valeurs des forces X, Y, Z, on aura 



n 3 kaa ( y + Z* ** -+. *' \ 



3ka(By-ï-yz) 



(-i-vrzp^l); 



d'où l'on conclut 



4<(-^--^ 1 ) "( 



jTT^a ; <<z* \ — / ;T<a 



Z = - 



4^ r 1 / V 4« 



3 t A a 7 . 3- ha-fx 



1 t*+*û — V-) (-^V- 



en ne conservant parmi les termes qui ont l'une des fractions 



a x ay a 7 r 



— , — > -^7, pour facteur, que ceux qui peuvent augmenter 



de valeur à cause de la petitesse de leur dénominateur : les 

 signes supérieurs correspondront toujours à x positive, et lés 

 inférieurs à x négative. 



(12) Voici les principales conséquences qui se déduisent 

 de ces formules, et qui mériteraient d'être vérifiées par l'ex- 

 périence : 



i.° En ajoutant au , fi , y à ces expressions, on aura les 

 composantes totales des forces qui agissent sur le point M , 

 et qui proviennent, soit de l'action de la plaque, soit de l'ac- 

 tion directe de la cause qui a produit son état d'aimantation. 

 Si la quantité 1 — k est assez petite pour qu'on puisse la 



