5 1 4 SECOND MÉMOIRE 



sera parallèle à la direction du magnétisme terrestre , ou 

 seulement très -peu inclinée sur cette direction. Supposons 

 qu'elle lui soit tout-à-fait parallèle; on aura alors cl=zo , ce 

 qui réduira les forces totales qui agissent sur le point M, à 



4'( g y ,-+-' yz ) 



r-i-13 — — 



Z -+-yz= — 



7T C 



4 ( a =F x ) & 

 •n c 



4 (a + »|) 

 •ne 



La projectipn de leur résultante sur le plan de la plaque 

 sera parallèle à l'action de la terre : mais la résultante même 

 s'inclinera plus ou moins sur ce plan , selon que le point M 

 sera plus ou moins éloigné de la normale passant par le centre 

 de la plaque ; et à une di.tance de cette normale , très-grande 

 par rapport à la distance du même point au plan de la plaque, 

 la résultante des forces qui lui sont appliquées sera sensi- 

 blement perpendiculaire à ce plan , comme dans le cas pré- 

 cédent. -, 



4." II n'est pas probable que, dans aucune substance sus- 

 ceptible d'aimantation , la quantité /: soit rigoureusement 

 égale à l'unité ; et, quelque peu qu'elle en diffère , on peut 

 toujours supposer l'épaisseur de la plaque assez petite pour 



que la fraction — soit négligeable par rapport à la différence 



r — k. A cette limite, les valeurs de X , Y, Z du numéro 

 précédent seront très-petites relativement aux forces <t , /3, 

 y, d'où il résulte que l'épaisseur d'une plaque aimantée par 

 l'action de la terre peut toujours être assez diminuée pour 

 que l'action de cette plaque sur un point quelconque M n'al- 

 tère pas sensiblement l'action directe du globe terrestre sur 

 le même point. 



