SUR LA THÉORIE DU MAGNÉTISME. 531 



par les signes de leurs seconds membres, c'est-à-dire, que l'on 



aura 



^ a' eos 2 v 



^fli sin 2 v 



k"''Z< 



h Jî £ : 



r* 



= D, 

 =z 2 A, 

 = B, 

 ~C; 



A, B, C,D, e'tant les mêmes quantités que précédemment. 

 Nous en conclurons d'abord 



tang >£=-£. -*"*'-'— !£-• 



où l'on voit que la quantité ~- qui, d'après l'équation (e), 

 devait être négative ou nulle dans le problème précédent 

 devra maintenant être nulle ou positive. Les deux premières 

 des quatre équations précédentes donneront aussi, 



et si l'on compare cette valeur de v à celle qui était donnée 

 par la seconde équation (/), on voit que les plans verticaux 

 qui renferment le rayon vecteur du centre de la sphère ajou- 

 tée, dans le problème précédent et dans celui-ci , seront tou- 

 jours perpendiculaires l'un à l'autre. Enfin nous aurons cette 

 équation de condition : 



B tang [ -L arc ( tang = M. ) ] _ C = Q . 



qui remplaceral'équation (g) relative au problème précédent. 

 Ainsi U y aura, pour que le nouveau problème soit possible, 

 deux conditions analogues à celles du premier problème, et 

 auxquelles devront satisfaire les quantités A, B, C, D. 



xxx* 



