8 HISTOIRE DE LACADEMIE, 



aérienne comme sur un corps d'une épaisseur sensible ; ce 

 qui n'est pas exact : il suppose de plus la température de la 

 molécule, constante pendant la durée de la vibration; ce qui 

 n'est pas. Aussi la vitesse du son, donnée par cette formule', 

 est-elle trop faible d'un sixième. Cependant , malgré ses 

 inexactitudes, elle me paraît être un des traits les plus re- 

 marquables du génie de son auteur. Pour déterminer le fac- 

 teur dont j'ai parlé, et par lequel on doit multiplier cette 

 formule, j'ai fait usage des expériences déjà faites sur le dé- 

 veloppement de la chaleur des gaz par la compression , et 

 spécialement d'une expérience de MM. Clément et Désormes, 

 qu'ils ont insérée dans le Journal de physique du mois de no- 

 vembre 1810 ; et j'en ai conclu la vitesse du son, très-peu 

 différente de celle que l'on a observée. Je ne doute point 

 qu'en répétant avec un très-grand soin cette curieuse expé- 

 rience ou d'autres semblables, on ne parvienne à déterminer 

 ainsi la vitesse du son, au moins aussi exactement que par 

 l'observation directe. 



La théorie précédente revient à considérer chaque molé- 

 cule des corps, comme rayonnant du calorique par la force 

 répulsive que le calorique des molécules environnantes exerce 

 sur celui qu'elle contient. 



Un espace qui renferme un système de corps, jouit d'une 

 température constante, lorsque chaque corps y rayonne au- 

 tant de calorique qu'il en absorbe. La densité du fluide dis- 

 cret, formé par tous les rayons caloriques répandus dans cet 

 espace, croît avec sa température, et peut lui servir de me- 

 sure : elle est représentée par les dilatations d'un thermomètre 

 d'air à pression constante. Tous les espaces dans lesquels 

 cette densité est la même, sont à la même température, et 

 un corps en équilibre de température dans l'un de ces es- 

 paces le sera dans tous les autres. La température d'un corps 

 plus chaud que l'espace dans lequel il se trouve , est la densité 



