SUR LE MOUVEMENT DE LA CHALEUR DANS LES FLUIDES. 5 J 7 



stant dt , de la partie de l'espace qui est au-dessous de ce 

 plan dans la partie de l'espace qui lui est supérieure. Soit w 

 l'aire infiniment petite d'un disque dont le centre est en m, 

 et qui est perpendiculaire à l'axe des z. Si toutes les molé- 

 cules étaient immobiles, et que les changements rie tempé- 

 rature dussent résulter seulement de la communication de 

 la chaleur, qui tend toujours à se distribuer uniformément, 

 il a été démontré (*) que la quantité de chaleur, qui s'élève- 

 rait au-dessus du plan à travers le disque u pendant le temps 



infiniment petit dt, aurait pour expression — K^udt. C'est 



la mesure exacte de la chaleur communiquée, qui, aban- 

 donnant certaines molécules, passe dans celles qui leur sont 

 contiguës. Le coefficient K est celui que nous avons défini. 

 Il se rapporte à la substance liquide elle-même, et exprime 

 la facilité avec laquelle la chaleur s'y propage comme dans 

 un milieu solide. 



Indépendamment de cette chaleur qui passe d'une molé- 

 cule à une autre, il faut considérer celle qui est transportée 

 par les molécules elles-mêmes à travers le disque w. Nous 

 avons désigné par C la quantité de chaleur qui , étant ajou- 

 tée à l'unité de volume du liquide, porterait la masse occu- 

 pant ce volume de la température o à la température i de 

 l'ébullition de l'eau. D'après cela , si pendant l'instant dt 

 il s'écoulait à travers le disque u, de bas en haut, une masse 

 liquide d'un volume [i et d'une température exprimée par G, 

 cette masse apporterait dans l'espace supérieur au plan une 

 quantité de chaleur égale à C.(*.6. On regarde ici comme 



(*) Théorie analytique de la chaleur, chapitre I er , art. 98. 



