5a8 mémoire d'analyse 



Alors les quatre premières équations (i) et (2) sont celles qui 

 expriment le mouvement des fluides incompressibles. L'é- 

 quation (2) devient 



du. d?t dw 



doc dy dz 



en sorte que la cinquième équation (3) prend dans ce cas 

 la forme suivante : 



r d0 fd'Hd^ d-b\ f dï do dt\ 



c Tt =K \.dl? + dy + d?)~ c Vd^ + % + ydz)- 



On y retrouve encore les deux parties du second membre 

 qui correspondent à deux effets distincts. 



Le coefficient K, qui mesure la conducibilité propre de la 

 masse, n'a point une valeur entièrement nulle, mais ce 

 coefficient est très-petit. On a fort peu d'expériences à ce 

 sujet. Celles que nous avons entreprises, il y a quelques an- 

 nées , nous ont montré que les liquides ne sont point dé- 

 pourvus de la propriété de transmettre la chaleur, et que 

 les diverses substances présentent cette propriété à des de- 

 grés assez différents. Mais il nous a toujours paru que la 

 valeur du coefficient est fort petite , en sorte que les chan- 

 gements de température sont presque entièrement déter- 

 minés dans les liquides par les mouvements intérieurs. L'effet 

 de la communication n'est point nul, ou presque insensible, 

 comme le supposait le comte de Rumford ; mais il est cer- 

 tain qu'il n'influe que très-lentement sur la distribution de 

 la chaleur. 



Si dans l'équation (3) on omet le coefficient très-petit K, 

 les changements de température sont exprimés par l'équation 

 du premier ordre 



