SUR LA LUMIÈRE POLARISEE. 899 



OU 



sin.îcos.i _ sm.i cos.i 



cos. 1 

 sîn. i 



Si donc on prend — ^ pour représenter la masse ébranlée 



dans l'onde réfractée, -^-'-. sera la masse ébranlée dans l'onde 

 ' sin. 1 



incidente et en même temps la masse de la partie corres- 

 pondante de l'onde réfléchie, puisque les parties correspon- 

 dantes des ondes incidentes et réfléchies ont le même volume 

 et que d'ailleurs elles sont dans le même milieu. 



Cela posé, je prends pour unité le coefficient commun de 

 toutes les vitesses absolues des molécules dans l'onde inci- 

 dente , et je représente par v celui des vitesses absolues dans 

 l'onde réfléchie, et par u celui des mêmes vitesses dans l'onde 

 réfractée : en divisant par la pensée l'onde incidente en une 

 série d'une infinité d'ébranlements successifs , et les ondes 

 réfléchies et réfractées en un même nombre d'éléments pa- 

 reils, il est évident que le rapport entre les vitesses absolues 

 de deux éléments correspondants de l'onde incidente et de 

 l'onde réfractée, par exemple, sera constant pour toutes les 

 parties de ces deux ondes , puisqu'il doit être indépendant 

 de l'intensité plus ou moins grande des vitesses absolues dans 

 les divers éléments de l'onde incidente. Si donc on prend 

 pour unité l'intensité du mouvement vibratoire dans l'onde 

 incidente, v et u seront les coefficients par lesquels il faut 

 multiplier chacune des vitesses absolues des éléments de l'onde 

 incidente pour avoir les vitesses absolues des éléments corres- 

 pondants de l'onde réfractée et de l'onde réfléchie, et indi- 



