SUR LA LUMIÈRE POLARISEE. 4û3 



sin.2 — sin.r 

 V= -: 7- — : rr = —. : ? OU V : 



sin.i-t-sin.i sin.i r -f- 1 



sin. i' 



en appelant r le rapport constant du sinus d'incidence au 

 sinus de réfraction. C'est précisément la formule que M.Young 

 a donnée le premier, et à laquelle M. Poisson est arrivé en- 

 suite par une analyse plus savante et plus rigoureuse, mais 

 en ne considérant l'un et l'autre que le genre d'élasticité au- 

 quel les géomètres ont attribué uniquement jusqu'à ce jour 

 la propagation des ondes sonores, je veux dire, la résistance 

 des milieux vibrans à la compression. 



L'intensité de la lumière, d'après le sens même qu'on attache 

 aux expressions, lumière double, lumière triple, etc., étant 

 mesurée par la somme des forces vives qu'elle contient, si 

 l'on veut estimer la quantité de lumière réfléchie dans les 

 deux cas que nous avons considérés, il faudra élever la valeur 

 de v au carré ; et en la retranchant de i , qui représente la 

 lumière incidente, on aura la quantité de lumière transmise. 

 Si la lumière, au lieu d'être polarisée parallèlement ou per- 

 pendiculairement au plan d'incidence, l'était dans un autre 

 azimut, alors connaissant la direction suivant laquelle s'exé- 

 cutent ses vibrations d'après l'azimut de son plan de pola- 

 risation, qui leur est perpendiculaire, on en déduirait les 

 composantes de ces petits mouvements parallèlement et per- 

 pendiculairement au plan d'incidence. Ainsi par exemple, si 

 l'angle que le plan de polarisation fait avec le plan d'inci- 

 dence est égal à a, l'angle que les vitesses absolues du fais- 

 ceau incident feront avec ce dernier plan sera 90 — a; 

 par conséquent les composantes parallèles à ce plan seront 



Si. 



