SUR LA LUMIÈRE POLARISEE. 4°9 



risée perpendiculairement au même plan, et de diviser la 

 différence de ces deux expressions par leur somme; le quo- 

 tient sera la proportion de lumière polarisée contenue dans 

 le faisceau réfléchi. Quant à la quantité de lumière polarisée 

 par transmission , elle sera égale à l'autre, d'après la théorie 

 que nous venons d'exposer, comme d'après les anciennes ex- 

 périences de M. Arago. 



En étudiant avec un prisme les modifications que la ré- 

 flexion intérieure imprime à la lumière polarisée, dans un 

 azimut de 45° relativement au plan d'incidence , j'avais ob- 

 servé depuis long-temps que les rayons réfléchis ne conser- 

 vaient leur polarisation primitive que jusqu'à la limite de la 

 réflexion partielle et que lorsque la réflexion devenait com- 

 plète, la lumière réfléchie se trouvait en partie dépolarisée. 

 Cette dépolarisation devenait totale après deux réflexions 

 semblables sous une incidence de 5o° environ. J'en avais 

 conclu, d'après les règles d'interférences des rayons polarisés, 

 que la lumière réfléchie se trouvait alors composée de deux 

 systèmes d'ondes égaux, différant d'un quart d'ondulation 

 et polarisés l'un parallèlement , l'autre perpendiculairement 

 au plan d'incidence; ce qui revient à dire que les deux fais- 

 ceaux polarisés parallèlement et perpendiculairement au plan 

 d'incidence dans lesquels on peut diviser le faisceau incident, 

 n'ont pas été réfléchis en quelque sorte à la même profondeur, 

 ou que s'ils l'ont été l'un et l'autre à la surface même , ils y ont 

 éprouvé des modifications différentes dans les périodes de leurs 

 vibrations, et de telle manière qu'après une de ces réflexions 

 le faisceau polarisé suivant le plan d'incidence se trouve en 

 retard d'un huitième d'ondulation sur l'autre, ou en avance 

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