SUR LA LUMIÈRE POLARISEE. ^l5 



calcul , ou en d'autres termes serait réfléchi à la surface même 

 de séparation des deux milieux ; alors le coefficient de ce sys- 

 tème d'ondes sera réel et celui de l'autre imaginaire. Si la 

 forme à laquelle nous avons amené la valeur de v met en 

 évidence ces deux coefficients, il faut que le carré du premier 



terme 



i — rfsin.* i-\- n'cos*i 



r 



plus le carré du second 



— 2 ri cos. îl/ra'sin. » — i 



* ? 



— i+« a 



qui dans la valeur de v est affecté du facteur imaginaire J/— i, 

 donnent une somme égale à l'unité : or c'est effectivement 

 ce qui a lieu. Nous pouvons donc, avec un espoir bien fondé 

 de ne pas nous méprendre , déterminer la position du sys- 

 tème d'ondes réfléchi d'après ces deux systèmes composants, 

 dont l'un partant de la surface même a pour coefficient de 

 ses vitesses absolues 



i ■+- n* — 2re'sin.V 



et l'autre, qui diffère du premier d'un quart d'ondulation, 

 a pour coefficient 



— 2/z|/i — sin. 2 iX/n'sin.'i — i _ 

 n' — i 



Après déterminé de cette manière la position du système 

 d'ondes résultant, le procédé le plus direct pour vérifier le 

 résultat du calcul serait de comparer par interférence la dif- 

 férence de marche entre deux rayons voisins dont l'un aurait 



