SUR LA LUMIÈRE POLARISEE. /j 7 



Nous considérerons donc la lumière réfléchie comme com- 

 posée de deux systèmes d'ondes séparés par un quart d'où- 

 dulation, dont l'un parti de la surface aura pour coefficient 

 de ses vitesses absolues 



(rc 4 + i)sin.V— 'n* — i 



et 1 autre J 



(«'— i)[(«' + iJsin.V— i] » 



et l'on trouve en effet que la somme des carrés de ces deux 

 coefficients est égale à i. 



Pour les simplifier, remplaçons la constante n' par c et 

 la quantité variable sin.'ipar x; alors ils deviennent: 



(c 2 +l)x — C — ! 



(c — ^[(c + iji—jj " 



Par le même changement de lettres dans la formule (A), on a 



C-f- I 2 CI 



et 



— *Vc(i.—jc){c X .Zi) 



c~i —> 



pour les coefficients correspondants dans le cas où la lumière 

 incidente est polarisée suivant le plan d'incidence. 



On sait que pour déterminer la position de chacun des 

 deux systèmes d'ondes résultants, quand ses deux systèmes 

 composants sont comme ici séparés par un quart d'ondula- 

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