SUR LA LUMIERE POLARISEE. 4, q 



COS. (a — g) — ( e+l — * c *)Ké'+*)*—e —z) — 4c(i—x\(c a! —,\ 



ou, effectuant les multiplications du numérateur et ordon- 

 nant par rapport à x, 



COS. (a — g) — — ag C c — O 'g' + fc+Ofc— Q'g—fc— Q » 



I e — i)'L(c+i)^— i) » 



ou enfin , divisant haut et bas par (c — 1> 



Pour employer cette formule il faut se rappeler que x est 

 le carre du sinus d'incidence intérieure, c le carré du rap- 

 port de réfraction, et que l'arc a — g divisé par la circonfé- 

 rence exprime la fraction d'ondulation dont le système d'ondes 

 polarisé perpendiculairement au plan d'incidence est en 

 avance ou en arrière du système d'ondes polarisé suivant ce 

 plan, après la réflexion; car le signe de l'arc a — g ne peut 

 pas être indiqué par son cosinus. 



La formule (2), qui nous a donné le coefficient des vitesses 

 absolues de l'onde réfléchie, quand les rayons incidents sont 

 polarises perpendiculairement au plan de réflexion, présente 

 dans l'interprétation de son signe une petite difficulté qui 

 pourrait, au premier abord, faire penser qu'elle ne s'accorde 

 pas avec les observations sur la déviation du plan de pola- 

 risation dans la réflexion extérieure : pour nous faire mieux 

 entendre, prenons le cas où l'angle i est presque égal à 90°, 

 cest-a-dire où les rayons incidents sont presque parallèles à 

 la surface; on sait qu'alors le plan de polarisation des rayons 

 réfléchis est sur le prolongement des rayons incidents. Ce- 



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