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incidentes et réfléchies porteront le même signe , quand elles 

 pousseront les molécules de la surface du même côté, et des 

 signes contraires, lorsqu'une les poussera en dedans du pre- 

 mier milieu et l'autre en dedans du second. 



Cela posé, la valeur de v changeant de signe dans le cas 

 où les rayons incidents sont polarisés perpendiculairement 

 au plan de réflexion, sin.ë et cos. S en changent aussi et par 

 conséquent la valeur de cos. (a — g), qui devient : 



COS. (a — 6) = , , v . — (C). 



v ' [c-\- i)x — i v ' 



Vérifions d'abord cette formule sur les faits qui nous sont 

 connus : nous savons d'abord qu'aux deux limites de la ré- 

 flexion totale il n'y a plus aucune dépolarisation partielle du 

 faisceau incident polarisé dans l'azimut de 45°; et en effet, 

 pour la première, rcsin.j = i, par conséquent n'sin.'i, ou 



cx=\ ;cos.(a — 6)= — — — , ou cos. (a — 6) = i ; pour 



la seconde limite, quand les rayons sont parallèles à la sur- 

 face , x = i , et cos. (a — S) = = i : ainsi dans un 



v ' C + l 1 



cas comme dans l'autre l'angle a — 6 est égal à zéro ou à un 

 nombre entier de circonférences, et conséquemment il n'y 

 a pas de différence de marche entre les deux systèmes d'ondes 

 polarisés parallèlement et perpendiculairement au plan d'in- 

 cidence qui composent le faisceau réfléchi ; leur réunion doit 

 donc reproduire une lumière complètement polarisée, comme 

 la lumière incidente, et précisément dans l'azimut donné par 

 l'expérience. 



Nous savons encore que sous l'incidence de 5o°, la diffé- 

 rence de marche entre les deux systèmes d'ondes réfléchis 



