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cises de M. Arago sur l'intensité de la lumière réfléchie sous 

 des incidences obliques, représentent encore très-bien les 

 déviations que j'avais observées dans le plan de polarisation 

 de la lumière réfléchie à la surface extérieure du verre et de 

 l'eau, et cela par une déduction qui est une conséquence 

 immédiate et forcée des idées théoriques qui m'ont servi à 

 découvrir ces formules. Quant à la formule (C) que j'en ai 

 tirée aussi et qui représente la loi des modifications impri- 

 mées par la réflexion totale , je dois convenir qu'elle n'en 

 découle pas d'une manière aussi nécessaire; mais elle m'en 

 paraît l'interprétation la plus naturelle, quand la valeur de 

 v devient imaginaire; et cette interprétation qui se vérifie 

 sur les formules mêmes, se trouve d'ailleurs confirmée par 

 les cinq expériences que je viens de rapporter et par mes 

 observations antérieures. 



Pour résoudre le problème rigoureusement, au lieu de 

 chercher à deviner ce que l'analyse indique dans des formules 

 qui deviennent imaginaires, il aurait fallu recommencer le 

 calcul pour le cas de la réflexion complète, en y exprimant 

 la condition que le mouvement vibratoire ne peut pas se 

 propager dans le second milieu, ou que du moins s'il y pé- 

 nètre, comme certaines expériences paraissent l'indiquer, il 

 ne s'étend qu'à une petite distance de la surface de contact 

 des deux milieux. Je me propose de reprendre par la suite le 

 problème dans son entier, et de le traiter d'une manière plus 

 rigoureuse et plus générale, en supposant que les deux mi- 

 lieux diffèrent non-seulement en densité , mais encore en 

 élasticité. Dans ces nouvelles recherches théoriques, les ré- 

 sultats que j'ai obtenus déjà me seront très-utiles; car c'est 

 un grand point de connaître d'avance les théorèmes auxquels 

 on doit arriver et de n'avoir plus qu'à les démontrer. 



