d'un pendule et de l'air environnant. 535 



fdh . \ dL 1 f/6 dL dL dL . \ 



[^ +jr - ) -dj^\d- t =di-^ + dT J v ' + dr z ( ^ fo) 



où l'on a fait 



u cos. G — o>sin. S^m, , u sin. S + i>cos. 6 = 1;,, 



c'est-à-dire, que l'on a représenté par m, et i>, , les compo- 

 santes suivant les axes des #, et^, , de la vitesse de la molé- 

 cule d'air qui répond au point M. 



Par ce point M , appartenant à la surface du pendule , 

 menons une normale; désignons par n, re', ri', les angles 

 que sa partie extérieure fait avec des parallèles aux axes des 

 œ,j,z, menées par ce même point ; en faisant , pour abréger, 



dL* dV dU 



dl^ + d^ + dz'~ A ' 



et prenant A avec un signe convenable, on aura 



dL dL , dL 1, 



-, — = A cos. n , -. — =s A cos. n . -y- = A cos. n ; 



dx t dy 1 dz 



au moyen de quoi l'équation (9) se changera en celle-ci : 



(y+j,)cos.ra — ^cos.ra' -T-=K,cos.rc+'v I CQS.re'-HPCOS.re".(io) 



En appelant r la perpendiculaire abaissée du point M sur 

 l'axe de rotation, la vitesse de ce point sera r-j\ et si l'on 

 désigne par m l'angle que fait sa direction avec la normale 

 extérieure à la surface du pendule , on aura r' -j cos. r, pour 

 sa composante suivant cette droite. Soient de plus s , e' , s" , les 



