d'un pendule et de l'air environnant. 557 



Cette quantité T ne variera qu'à raison du temps écoulé de- 

 puis que le mouvement de chaque molécule aura commencé ; 

 d'où il résulte que, toutes choses d'ailleurs égales , les vitesses 

 des molécules-fluides décroîtront en raison inverse du cube 

 de la distance au centre du pendule sphérique. La conden- 

 sation décroîtra moins rapidement, et seulement en raison 

 inverse du carré; car, en vertu de la formule (2), on aura, 

 aussi à très-peu près, 



s 



g, . 

 = L Tr4e cos. ( \/ £ ) sin. u sin. <L. 



Suivant différentes directions autour du centre du mou- 

 vement, l'état du fluide sera très-différent. Dans le plan pas- 

 sant par le centre du pendule et par son axe de rotation , on a 

 $ — 0; la condensation est donc nulle, ainsi que la vitesse 

 dirigée dans ce plan ; et les molécules-fluides se meuvent per- 

 pendiculairement à ce même plan, avec la vitesse W, laquelle 

 est la même pour tous les points également éloignés du cen- 

 tre. Au contraire dans le plan passant par ce point, perpen- 

 diculaire au précédent et où l'on a ^ = ~-k-, la vitesse des 

 molécules est dirigée dans ce plan ; sur les différents rayons 

 partant du centre, elle varie en grandeur et en direction: 

 dans le sens du mouvement du pendule, c'est-à-dire, sur le 

 rayon qui répond à b>=^7r, cette vitesse est dirigée suivant 



c 3 

 ce rayon et égale à — T, abstraction faite du signe; dans le 



sens perpendiculaire, elle est moitié moindre et normale au 

 rayon vecteur. 



(12) La première équation (m) montre que le mouvement 

 du pendule sphérique est celui d'un pendule simple qui 



