d'un pendule et de l'air environnant. 56 1 



cette seconde distance sera plus grande ou plus petite que 

 la première. Soit, pour fixer les idées, k 2 < (t + ±8) l\ Repré- 

 sentons par [a et ;/.', les longueurs du pendule simple qui ré- 

 pondent dans le vide au premier et au second axe de sus- 

 pension. Nous aurons 



d'après la valeur de x — l, celle de j/ est la même chose que 



,' = (!+ w + çJL^; 



d'où Ton conclut 



: { -A Wl[il+ ^-t]; 



fit cette quantité étant positive, dans notre hypothèse, il 

 s'ensuit que c'est à l'axe le moins éloigné du centre de gra- 

 vité, que répondront les oscillations les plus lentes dans le 

 vide. On verra de même que la durée de chaque oscillation 

 étant la même dans le vide autour de deux axes , ce sera à 

 l'axe le plus rapproché du centre de gravité que répondront 

 les oscillations les plus rapides dans l'air. 



(i4) Les résultats précédents ne sont démontrés par notre 

 analyse, que pour un pendule sphérique; et il serait pos- 

 sible qu'ils fussent modifiés dans le cas d'un pendule d'une 

 autre forme. Ils supposent aussi que les oscillations se font 

 dans un fluide qui s'étend indéfiniment en tous sens autour 

 du pendule; ce qui n'a pas lieu dans ce genre d'expériences, 

 oh l'on a soin , au contraire, de mettre le pendule en mou- 

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