ADDITION AU MEMOIRE PRECEDENT. 567 



dans le dernier terme de cette proportion , ajouter au poids 

 du fluide dont Je pendule occupe la place, celui delà por- 

 tion inconnue du fluide environnant qui le suit dans son 

 mouvement. Cette conclusion ne peut être regardée que 

 comme une sorte d'induction que Dubuat n'a justifiée à 

 priori par aucun raisonnement; il suppose aussi, sans le 

 démontrer, que pour différents pendules de même forme, 

 le poids inconnu du fluide additif, est un même multiple 

 de celui du fluide déplacé; mais la formule qu'il déduit de 

 ces hypothèses, et qui renferme, comme celle de M. Bessel, 

 un coefficient indéterminé , se trouve confirmée par ses 

 nombreuses observations. 



Dans cette formule, Dubuat représente par p le poids ap- 

 parent du pendule , par P celui du fluide dont ce corps oc- 

 cupe la place, et par (n — i)P le poids du fluide additif; 

 en sorte que n soit un coefficient inconnu, plus grand que 

 l'unité, dont la valeur devra être déterminée par l'expérience 

 pour chaque forme particulière du pendule. Il désigne , en 

 outre , par l la distance du centre d'oscillation au point de 

 suspension , et par a la longueur du pendule simple , syn- 

 chrone dans le vide au pendule donné dans le fluide. De 

 cette manière , on aura , d'après la théorie ordinaire , 



P 

 et, selon Dubuat (*), 



a== l{p±n3 {a) 



P 

 d'où l'on tire 



(*) Principes d'Hydraulique, tome II, page 229, édition de 1816. 



