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ment nulles ; et nous aurons simplement 



<?=f(x—at), ^—f'{x—at). 



Quelles que soient les fonctions f et f , on conclut de là et 

 des équations (1) 



s = -v , s =-v . (2 ) 



a a J 



Ainsi, dans le mouvement que nous examinons, les con- 

 densations de l'air sont proportionnelles aux vitesses cor- 

 respondantes. 



Pour former 1 équation du mouvement du piston , soit u 

 la distance variable de son centre au point B,, comptée sur 

 l'axe du tube , et regardée comme positive ou comme néga- 

 tive, selon que le mobile se trouve du côté de A ou du côté 

 de A'. Appelons m sa masse , b l'aire de chacune de ses deux 

 faces parallèles et égales à la section du tube perpendiculaire 

 à l'axe , p et p les pressions rapportées à l'unité de surface , 

 qu'il éprouve du côté de A et du côté de A', h le rayon de 

 courbure de l'axe du tube au point B, et g la gravité; en 

 supposant l'axe du tube compris dans un plan vertical , et 

 négligeant le cube de u , la composante de g suivant le pro- 

 longement de u, sera — -.u ; et si l'on n'a point égard au 

 frottement du piston contre le tube , on aura 



m 



■d?=—T u - b P + b P' C 3 ) 



pour l'équation demandée. 



Soient a et a' les valeurs de s et s' qui répondent aux deux 

 faces du piston, /et/' les valeurs correspondantes de y» et 



