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quement au carré des longueurs des accès de ces deux espèce» 

 de rayons. Ainsi, tous les degrés de cette nuance, sensiblement 

 uniforme au jugement de l'œil , et que j'appellerai, par cette 

 raison, homochromatique, auront leurs plans de polarisation 

 répartis entre les limites d'arcs a et a' . Maintenant, si l'on vient 

 à réfracter cet ensemble de rayons par un prisme achroma- 

 tique doué de la réfraction double, il s'y partagera généra- 

 lement entre les deux réfractions suivant les lois ordinaires 

 de ce genre de phénomènes. Or, si le prisme cristallisé a 

 sa section piincipale dirigée dans l'azimuth a, autour du plan 

 primitif de polarisation, cet azimuth étant compté dans le 

 même sens que les arcs de rotation a et a' , j'ai démontré 

 dans mon Mémoire de 1818, page 64 -i que les intensités 

 F^, F e des deux images réfractées, ordinaire, extraordi- 

 naire, ont les expressions suivantes: 



FI T r Ksin. (a — a) , , v T 



= -1 I H T ^cos.(a'+ a — 2a j 



o 1 [_ a~a J\ 



T-, lir Rsin.(a. — a) , , .1 



F =-I 1 r- 'cosJa'+a — 2a) ; 



R représente ici l'arc égal au rayon, c'est-à-dire la lon- 

 gueur du rayon convertie en degrés, laquelle, dans la di- 

 vision sexagésimale , répond à b']°,içj5'^[^. En outre , 1 est 

 le nombre total des rayons qui composent la nuance homo- 

 chromatique que l'on considère, et dont les plans de polari- 

 sation sont supposés uniformément répartis sur l'arc d-a (i). 



(i) Cette supposition d'uniformité n'est évidemment qu'une approxima- 

 tion, puisque l'arc de rotation croît avec la réfrangibilité. Les parties les 

 plus réfran^i)les de chaque nuance homochromatique ont réellement leurs 

 plans de polarisation respectifs plus séparés que les parties les moins ré- 



