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autre épaisseur e comprise dans les mêmes limites d'ap- 

 proximation reproduira identiquement la même teinte dans 

 un azimuth a, tel qu'on aura 



a =: e (a). 



Toutefois l'identité n'aura lieu que dans la composition 

 chromatique des teintes, et non dans leur intensité relative, 

 mesurée par le nombre de rayons lumineux de même espèce 

 qui les composeront. Ce nombre, en effet, que nous avons 

 exprimé plus haut par N, se trouvj ici évidemment propor- 

 tionnel à e', c'est-à-dire au carré de l'épaisseur de la plaque 



observée,- restant constant. Ainsi la même teinte deviendra 



plus abondante en lumière à mesure qu'elle se montrera dans 

 des plaques plus épaisses, sans que sa nature chromatique 

 change, du moins en supposant toujours remplies les con- 

 ditions de notre approximation. Tous ces résultats sont exac- 

 tement confirmés par l'expérience. 



A présent concevons qu'ayant constaté ces relations des 

 azimuths et des teintes dans une substance déterminée , par 

 exemple dans le cristal de roche que l'on prendra pour type 

 de ce genre d'action, on veuille les réobserver, sous les mêmes 

 conditions approxiinatives, dans une autre substance dont 

 l'énergie de rotation sur les mêmes rayons de réfrangibilité 

 fixe, soit, à épaisseur égale , exprimée par /■, la première 

 étant l'unité. Alors les arcs élémentaires de rotation des 

 divers rayons simples dans cette nouvelle substance ne 

 seront plus p , p , p , comme dans la première, mais ils y 



deviendront /.p, /fp , Â-p....; et les nouvelles valeurs de Y et 



