SUR LA POLARISATION CIRCULAIRE. 67 



de X pour l'image F^, seront composées en ^ comme les 



premières l'étaient en -. Les expressions de U et de A qui 



déterminent les teintes offriront donc aussi la même relation ; 

 de sorte que si une certaine teinte, correspondante à une cer- 

 taine valeur deU et de A, s'est montrée dans la première sub- 

 stance à l'azimuth (a) pour l'unité d'épaisseur, elle se repro- 

 duira dans la nouvelle substance à cette même épaisseur dans 



un azimuth [a] , tel que L|J soit égal à ^, puisque ces deux 



rapports sont liés avec U et A par des équations d'ailleurs 

 identiques. On aura donc ainsi [a] = Â- (a) pour l'unité d'é- 

 paisseur; et par suite, pour toute autre épaisseur e de la nou- 

 velle substance, pareillement comprise dans les rotations 

 très-fi\ibles, la même teinte se remontrera encore à l'azi- 

 muth a, pour lequel on aura 



a = [a] e , OU , ce qui revient au même , a = A- (a) e , 



l'angle (a) étant toujours celui où la même teinte s'observe 

 à l'épaisseur prise pour unité dans la substance considérée 

 comme type. 



La combinaison du facteur /; avec l'épaisseur e nous in- 

 dique comment les épaisseurs devront être modifiées dans 

 les diverses substances pour y reproduire la même teinte, 

 avec une même valeur de a, c'est-à-dire dans une position 

 semblable du prisme cristallisé. Si la force rotatoire molécu- 

 laire de la substance o'uservée est très-énergique, l'épaisseur 

 e devra être diminuée en proportion ; au contraire, elle de- 

 vra être augmentée si la force moléculaire de rotation est 

 peu intense. Il se pourra ainsi que cette épaisseur devienne 



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