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dans certains cas trçs-considérable, et très-petite dans d'au- 

 tres, pour développtT les mêmes teintes qu'un millimètre de 

 cristal de roche produit. Mais les lois du phénomène seront, 

 dans tous les cas, exactement pareilles, parce que les rotations 

 des rayons simples et les teintes qui en résultent ne dépen- 

 dent que des arcs Ape et Ape — a. 



Ces relations remarquables des teintes de l'image F avec 



les épaisseurs, dans une même substance et dans des sub- 

 stances diverses, lorsque les déviations absolues des plans de 

 polarisation sont très-|)etites, se trouvent pleinement con- 

 firmées par l'expérience, comme nous aurons plus loin l'oc- 

 casion de le reconnaître. Leur observation seule suffirait 

 pour remonter, par décomposition, aux lois de rotation 

 des rayons simples qui nous ont servi à les établir. Mais ici 

 nous nous bornons à les présenter comme des dérivations 

 mathématiques de ces lois. 



Remarquons que la proportionnalité des épaisseurs avec 

 les azimuths auxquels une même teinte se montre est propre 

 à l'image extraordinaire F , et n'a pas lieu pour l'image or- 

 dinaire F . Ceci e.st facile à démontrer d'après l'expression 



générale des éléments U' et A' qui caractérisent cette dernière ; 

 en effet, on a généralement 



U' = i8o-f-U; A'. ^-^ 



'658i — N 



L'angle U' caractérise l'effet colorifique de l'image F en assi- 

 gnant l'espèce de rayon simple qui semble y dominer au ju- 

 gement de l'œil. Or U' ne dépend que de U ; et U est indépen- 



