SUR LA VOLARISATION CIRCULAIRE. 79 



Or en remplaçant p'e par i8o° + p", l'expression générale de 

 F devient 



e 



F =-i [l +-^^^COS. (2pe — 2 a) , 

 e 2 L i8o+p ^ " J 



et elle peut se mettre sous cette forme 



T-l I/T i//\ I T„ lIRsitl.p" f „ \ 



F =-(! — r)+-I"-t---g— — ^,COS. (2pe — 2a) 

 e 2 ^ ' 1 2 loo +p ^ ' 



chassant I du dernier terme au moyen de sa valeur en I", il 

 reste pour une valeur quelconque de l'azimuth a 



F^ = ^(i-ï") + 5i"[n-^COS.(2pe-2a)], 



ce qui montre la composition de l'image extraordinaire F^ 



pre'cisément telle que nous venons de l'expliquer. Il est évi- 

 dent, par cette expression, qu'en effet le minimum de F^ 



dépend seulement de la répartition variable de 1"; et l'on 

 voit que ce minimum aura lieu quand la position du prisme 

 cristallisé donnera au terme variable sa plus grande valeur 

 négative possible, c'est-à-dire quand on aura 



2pe — 2a=i8oo, ou a = pe — go°, 



comme nous l'avait déjà donné le calcul direct. 



Mais d'après cette analysemême, on voit qu'une distribution 

 aussi étendue des plans de polarisation d'une même nuance 

 horaochromatique ne produira jamais qu'un minimum d'in- 

 tensité très-imparfaitement déterminable , quand même on 

 chercherait à le fixer pour chaque nuance observée seule 

 sans mélange des autres; car, même dans le minimum, 



