SUR LA POLARISATION CIRCULAIRE. 8l 



réduction de l'image extraordinaire à une nuance simple est 

 inutile. Car en laissant au rayon transmis tous les éléments 

 qui composent la lumière blanche, la faiblesse même de la 

 rotation imprime toujours à l'image extraordinaire F des 



variations de teintes et d'intensité très-rapides autour d'un 

 minimum parfaitement discernable par son extrême affai- 

 blissement ; ce qui , d'après le théorème démontré, pag. 65, 

 fournit autant d'indices de rotation qui doivent se reproduire 

 à des azimuths proportionnels aux épaisseurs des plaques , 

 comme le feraient des rotations de rayons simples. Et ce ré- 

 sultat remarquable a lieu dans toutes les lois possibles de 

 rotation. 



En effet, quelle que soit cette loi, puisqu'il y a rotation, 

 lorsqu'un rayon blanc primitivement polarisé en un seul sens 

 aura traversé une épaisseur e de la substance active, tous les 

 plans de polarisation des rayons simples dont ce rayon blanc 

 se compose seront déviés du plan primitif, et distribués dans 

 des azimuths divers, entre certaines limites extrêmes A et A', 

 proportionnelles à l'épaisseur e. Quelles que puissent être les 

 couleurs des rayons C,C', qui répondent à ces limites, il est évi- 

 dent que, si l'on amène la section principale du prisme achro- 

 matique dans l'azimuth A, l'image F ne contiendra point le 



rayon C, tandis que tout autre rayon, qui aura son plan de 

 polarisation dans l'azimuth X , y entrera pour la proportion 

 isin'(X — A), i étant l'intensité de ce rayon; et ainsi le 

 rayon C polarisé suivant l'arc extrême A' y entrera propor- 

 tionnellement plus que tous les autres. Maintenant , si l'azi- 

 muth a du prisme s'éloigne de A vers A', le rayon C com- 

 mencera à entrer dans l'image F ; mais tous les autres rayons 



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