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y entreront en quantité moindre que tout à Theure. le facteur 

 sin'(X — a) devenant plus faible pour chacun d'eux; d'où 

 résultera en somme pour F une valeur plus faible. L'azimuth a 



continuant toujours ainsi à marcher vers A', chacun des 

 rayons simples disparaîtra successivement de l'image F , 



tandis que tous les autres y entreront proportionnellement 

 au carré du sinus de leur écart; et enfin quand « deviendra 

 égal à A', ce sera le rayon C qui disparaîtra de F , mais tous 



les autres y entreront en proportion plus grande qu'ils ne le 

 faisaient pour des valeurs de a immédiatement moindres. Il 

 y aura donc un minimum absolu de F entre les azimuths 



extrêmes A, A'; et les teintes de F de part et d'autre de ce 



minimum seront différentes entre elles. Mais leur variété 

 dépendra de la loi de rotation des rayons simples. 



D'après cette analyse du phénomène , si la distribution 

 des plans de polarisation entre les limites A et A' était con- 

 tinue et uniforme pour toute la série des rayons simples, le 

 minimum absolu de F aurait lieu quand la section princi- 

 pale du prisme cristallisé serait dirigée sur le milieu de l'arc 

 A'^ A; ce qui donnerait, pour ce minimum, a:=- (A -4- A). 



Mais quelle que soit la loi de distribution, si l'on décompose 

 par la pensée la lumière blanche en ses nuances sensiblement 

 homochromatiques, comme nous l'avons fait plus haut, et 

 que l'on désigne également par p , p , p .,..., les arcs moyens 



de rotation qui leur sont propres pour une épaisseur égale à 

 l'unité, on pourra facilement déterminer l'azimuth a qui 

 donnera le minimum de F pour ce mode de distribution 



