SUR LA POLARISATION CIRCULAIRE. 85 



Maintenant, concevons que le prisme cristallisé qui„ana- 

 lyse la lumière transmise ait sa section principale dirigée 

 suivant cet azimuth a, qui rend F un minimum; et suppo- 

 sons qu'on le détourne tant soit peu de cette position en 

 avant ou en arrière. L'image Fe changera aussitôt de teinte 



en augmentant d'intensité; et si le minimum est bien mar- 

 que, cette double variation sera très-caractéristique. Car, 

 d'abord , les teintes de F seront différentes entre elles pour 



les deux sens de changement d'azimuth; et en outre, l'ordre 

 dans lequel elles se succèdent pour chaque loi de rotation , 

 contribuant à les rendre parfaitement distinctes de toute 

 autre, leur donne éminemment les conditions et l'identité 

 requises, pag. 65, pour que les azimuths auxquels elles 

 apparaissent soient, dans chaque substance, proportionnels 

 aux épaisseurs ; et puissent conséquemment servir pour éta- 

 blir dans chaque loi de rotation l'énergie relative des sub- 

 stances qui l'opèrent , tout aussi bien qu'on le ferait en 

 observant les rotations d'un seul rayon simple. 



Ce résultat s'était offert à moi dans le cristal de roche, 

 dès mes premières recherches sur la polarisation circulaire, 

 publiées dans les Mémoires de l'Académie pour i8ia, p. a45. 

 J'avais reconnu alors que, lorsqu'on observait les rotations 

 dans des plaques de cristal de roche d'une épaisseur égale ou 

 inférieure à 3'"°',5, on pouvait toujours tourner la section prin- 

 cipale du prisme cristallisé dans un azimuth tel que l'image 



extraordinaire F devînt d'un bleu violacé excessivement 



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faible en lumière; et qu'en outre cet azimuth était exacte- 

 ment proportionnel à l'épaisseur des plaques observées. Plus 



