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tard , lorsque j'eus reconnu les lois de ces phénomènes de 

 rqtation, et que je sus, d'après ces lois, conclure les teintes 

 composées de la rotation inégale des rayons simples, je fis 

 voir, dans mon Mémoire de 1818, que l'azimuth dont il 

 s'agit était précisément celui qui répond à la rotation 

 moyenne du jaune du spectre, la plus brillante de toutes les 

 nuances horaochromatiques; de sorte que sa proportionnalité 

 avec les épaisseurs résultait physiquement de cette relation. 

 Le caractère déterminateur de la teinte F , propre à cet azi- 



muth , était donc l'absence sensiblement totale des rayons 

 jaunes dans l'image extraordinaire, ce qui devait déjà la 

 rendre comparati'ement sombre. Mais en outre, ce que je 

 ne vis pas alort et ce que nous allons démontrer tout à 

 l'heure, la loi qui régit les rotations relatives des différents 

 rayons simples dans le cristal de roche, rendait la faiblesse 

 de cette image encore bien plus marquée par la proximité 

 où l'azimuth qui la donne se trouve être de celui qui rend 

 F un minimum d'intensité absolu. Or, c'était évidemment 



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la réunion de ces deux caractères qui m'avait fait remarquer 

 expérimentalement la teinte dont il s'agit, et qui m'avait 

 fait découvrir la proportionnalité des épaisseurs avec les 

 azimuths où elle se montre; proportionnalité qui , résultant 

 d'un caractère physique propre à un seul rayon simple, se 

 soutient fort au-delà des limites d'épaisseur où les rotations 

 peuvent être supposées très-faibles, comme nous le mon- 

 trerons bientôt d'après les faits. 



Dans le cristal de roche, et dans toutes les substances aux- 

 quelles la même loi de rotation relative des rayons simples 

 peut être sensiblement appliquée, cette teinte où le jaune 



