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m' étant un coefficient numérique indépendant de e. Ainsi , 

 dans les limites de rotations que notre approximation em- 

 brasse, l'azimuth a du prisme cristallisé où se montrera cette 

 teinte pourpre, sera proportionnel à l'épaisseur de la pla- 

 que. Ceci est encore une application de la conséquence gé- 

 nérale établie page 65. 



En outre, quand on aura fait ce calcul numérique pour le 

 cristal de roche, si l'on veut le recommencer pour toute au- 

 tre substance qui , avec une énergie absolue différente, suive 

 cependant les mêmes lois de rotation relatives pour les rayons 

 simples, il suffira, comme dans le cas du minimum, de consi- 

 dérer que les arcs de rotation élémentaires pour un millimètre 

 d'épaisseur ne seront plus p , p , p ., . . . mais deviendront res- 

 pectivement A" p ,Ap , A- p.,... tous les autres coefficients de 



l'équation restant d'ailleurs les mêmes. En substituant ces 

 nouvelles valeurs des rotations, l'équation deviendra divi- 

 sible une fois par A, après quoi elle donnera 



a = A»i'e, 



le coefficient numérique m étant le même que tout à l'heure. 

 L'azimuth a sera donc ainsi proportionnel au coefficient A, 

 c'est-à-dire à l'énergie de la rotation que la substance obser- 

 vée imprime aux rayons simples , ce qui est encore conforme 

 aux résultats généraux établis pages 66 et 67. 



Enfin dans le cristal de roche, et dans toutes les substances 

 qui suivent la même loi de rotation pour les rayons simples, 

 lorsque l'on observe la rotation moyenne du rouge à travers 

 un verre qui ne transmet que cette espèce de nuance, si, 

 après avoir reconnu l'azimuth moyen qui rend alors F le 

 plus nul possible, on enlève le verre, on trouve toujours 



