SUR LA POLARISATION CIRCULAIRE. ()r) 



second ordre quand esera très-petit du premier. Consëqiiem- 

 ment pour les plaques très-peu épaisses, ou à force rotatoire 

 très-faible, a' sera presque nul, c'est-à-dire que la coloration 

 de F sera insensible, et l'image ordinaire paraîtra blanche. 



Mais , à mesure que l'épaisseur e augmentera , a' croîtra 

 comme le carre de cette épaisseur. La coloration de F se 



développera donc rapidement, et sa teinte propre verte de- 

 viendra d'autant plus sensible. F , au contraire, deviendra 



seulement de plus en plus intense et abondant en lumière, 

 sans éprouver aucun changemeTit dans la vivacité de sa colo- 

 ration, puisque A y reste constant. 



Or ces.phénomènes si singulièrement opposés dans les deux 

 teintes sont confirmés par l'expérience dans tous leurs dé- 

 tails les plus minutieux , comme on peut le voir dans toutes 

 les séries d'observations rapportées dans mes Mémoires de 

 i8[2 et de 1818; el nous aurons encore ici l'occasion d'en 

 faire remarquer de nombreux exemples. 



Il reste maintenant à effectuer des calculs numériques 

 exactement pareils pour les deux autres teintes qui précèdent 

 le minimum absolu d'intensité de F . Ici l'azimuth qui amène 



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chacune de ces teintes est immédiatement donné par leur 

 caractère physique, puisqu'il doit répondre à l'arc de ro- 

 tation moyen de la nuance homochromatique qui doit 

 manquer dans F . Si, comme tout à l'heure, nous effectuons 



d'abord ce calcul pour le cristal de roche considéré comme 

 type , le tableau de la page go donnera les valeurs des deux 

 azimulhs pour un millimètre d'épaisseur de cette substance; 

 et ainsi pour toute autre épaisseur e on aura 



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